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在反射光波同相累加的波長的情況下，產生的增益可能非常高，以至於它的作用就像激光一樣。 在由光敏玻璃製成的芯中，暴露於紫外線會導致折射率發生永久性變化。 通過縱向上的周期性或非週期性照射，可以產生折射光柵，即所謂的光纖布拉格光柵，其通常具有幾百納米的周期和幾毫米或幾厘米的長度。
(c) 脈衝恰好到達增益最小值，然後時間縮短[7.1]。 與 Q 開關類似，這些方法可以分為兩組。 在主動模式同步中，產生效果的光學元件必須由外部信號源控制，而被動模式同步則通過飽和吸收體或合適材料的非線性折射率的變化來控制。 在模式同步的情況下，強度是由 7 個等間隔的縱向模式相加而產生的，作為時間的函數 [7.1]。 如果射頻信號連接到調製器，則產生的相位光柵會衍射在諧振器中傳播的部分光（圖 7.8）。 這會導致諧振器出現顯著損耗，並且激光器無法啟動。 另一方面，如果我們關掉射頻信號，就實現了調Q。
在上一章中，我們看到染料激光器的光基本上具有寬光譜。 然而，通過放置在諧振器中的波長選擇器光學元件（例如棱鏡、光柵），可以從該光譜中選擇寬度為幾十納米的細光譜線。 使用特殊的光學元件，可以產生比此小 4-5 個數量級的帶寬。 通過調節該光學元件的傳輸峰值，可以相應地調節激光的波長。 每種染料的調諧範圍為 nm，略小於發射帶寬。 由於不同顏色的染料發出不同波長范圍的光（圖11.3），通過改變比色皿中的染料溶液，可以產生400 nm至1000 nm的激光。
最廣泛的解決方案是分佈式反饋（DFB）的應用。 有源層的一個表面上形成周期長度為D的衍射光柵，實現波長的選擇性反饋。 二極管激光器的諧振器可以採用多種方式設計。 最明顯的分組可以根據有源層和諧振器的方向之間的關係來進行。
如果旋轉的角速度為轉/分鐘，則高Q值約為。 它持續長達 400 ns。 這種緩慢的切換時間通常會導致激光輸出處產生多個脈衝。 在這種情況下，粒子數反轉可以在任何低泵速下實現，並且介質將充當放大器。 另一方面，如果不滿足條件（6.8），則假設激勵持續時間短於第 2 級的平均壽命，則給定的四能級系統只能在脈沖模式下運行。 在這種情況下，初始粒子數反轉的終止是由感應發射引起的，這就是為什麼這種類型的激光器被稱為自熄滅激光器。 在上一章中，我們看到可以基於純粹的幾何光學考慮來研究諧振器的穩定性。
這種光學諧振器除其他外，還用於激光物理學中產生激光（激光諧振器）和吸收光譜中檢測低濃度氣體（赫里奧特池）。 它是由所謂的吸收係數決定的，其中在顯式形式的推導中我們假設方程（2.44）中1後面項的絕對值遠小於1，因此可以使用近似值來取根。 關於相速度，我們還可以從函數E(z,t)看出c/nr(ω)。 因此，复折射率的實部顯示了與相速度相關的折射率的頻率依賴性（色散），虛部描述了吸收。 折射率實部和虛部的頻率依賴性如 2.6 所示。
他們想退休，他們想賣掉公司。 關於激光束的表徵，我們不僅需要光束隨時間移動的程度的數據，還需要給定位置的空間強度分佈。 理想的激光束具有圓形橫截面和高斯強度分佈。
強度可以從穿過給定表面的光線密度推斷出來。 光線可以通過其與光軸（z 軸）的距離 R 及其所成的角度 θ 來表徵。 假設子午半徑，我們通常可以使用 X 或 Y 坐標來代替距離 R。 點狀光源P可以藉助光線（實線）和從其徑向開始的球形相鋒（虛線）來描述。 在透鏡之後，相前通常不是球面（出現像差），但始終保持垂直於光線。
