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該標準最簡單的版本是平面平行板,其兩個表面均具有高反射塗層。 將標準具放置在諧振器中,使其表面法線與激光束形成一些小角度,因此它無法在諧振器內部創建次級諧振器(圖 6.11)。 對於某些激光器(例如CO2、Ar離子),可能存在多個激光躍遷,通常使用增益最高的躍遷,但是,可能需要在另一個躍遷處使用激光。 某些類型的激光器具有較大的帶寬(例如染料激光器),對於某些應用,可能需要對激光器進行調諧。 在這種情況下,需要在要抑制的波長處增加諧振器的損耗,為此,在諧振器中內置波長選擇元件。

上述關係沒有一般推導,但對於任意光學元件的傳輸矩陣可以單獨證明該方程的有效性。 為了簡化計算,在4.8中考慮。 圖 1 所示的情況是使用放置在光束頸部的薄透鏡聚焦高斯光束。 M階埃爾米特多項式,W(z)是屬於基模00的光束直徑,U0和I0是梁頸中心屬於基模的值。

如果函數 I(t) 不是一個如此簡單的函數(實際上,大多數情況都是如此),則只能通過數值方式求解方程。 飽和吸收體和可飽和吸收體在激光物理學中有許多實際應用,它們主要用於整形和縮短脈衝形狀,以及用於分離放大器級。 根據迄今為止的知識,我們現在知道,如果滿足適當的條件,也可以在光學範圍內產生放大。 在工程實踐中眾所周知,在電子放大器中,可以使用在輸入和輸出之間創建反饋的方式來形成振盪器。 這是一個合乎邏輯的步驟,如果我們能夠通過適當的反饋和振盪器在光學範圍內獲得放大,那麼該振盪器就是激光器。

其次是有限合夥人(即那些將資金投入風險投資或私募股權基金,但不積極參與基金活動或決策的投資者)。 在準零利率環境下,資金顯然正在尋找回歸之地。 我們談論的仍然是收入數億歐元、甚至擁有數千名員工和辦公室的公司。

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